Спутник технологический. QBX2. [Редактировать]

Национальное управление военно-космической разведки США (National Reconnaissance Office, NRO) в 2009 году в рамках программы Colony-1 (the Weather Colony Program) заказало фирме Pumpkin два КА QbX1 и QbX2 (CubeSat 3U, 5 кг) для отработки технологии ДЗЗ. 

Дополнительные наименования

#НаименованияПоиск в новостяхПоиск в документах
137245НайтиНайти

Дополнительная классификация

#Наименования
1Тип орбиты - НОО
2Страна оператор(владелец) - США
3Страна производитель - США

Характеристики орбиты

#ХарактеристикаЗначение
1Дата (сведения с орбиты)2011-01-16

Пусковые характеристики

#ХарактеристикаЗначение
1Код NSSDC2010-066B

Информация об удачном запуске

#ХарактеристикаЗначение
1Дата пуска2010-12-08 at 15:43:00 UTC
2Полезная нагрузка 1xDragon C1
3Полезная нагрузка 1xQBX2
4Полезная нагрузка 1xSMDC ONE
5Полезная нагрузка 1xPerseus 003
6Полезная нагрузка 1xPerseus 001
7Полезная нагрузка 1xQBX1
8Полезная нагрузка 1xPerseus 002
9Полезная нагрузка 1xPerseus 000
10Ракета-носитель 1xФалькон 9 (вер 1.0)

Найдено 20 документов по запросу «QBX2». [Перейти к поиску]


Дата загрузки: 2017-02-23
Скачать документ
Скачать текст
0.44/5
... from Lemma 9 and Lemma 5 that N (r) L(s) f (y)qBx2 (Xi (r), y) dy E[X(f )|Fr ] = 0 i=1 = L(s) 2(1 + D) −π2 Bx2 /2L... get N (r) L(s) f (y)2 qBx2 (Xi (r), y) dy Var(X(f )|Fr ) ≤ 0 i=1 N (r) Bx2 L(s) 0 i=1 2 L(s) qu (Xi (r), z) +2 f (y)qBx2 −u (z, y) dy 0 dz... C √2z e sin L(s) √ πz e− 2y sin L(s) √ 2 qu (w, z) 0 ≤ f (y)qBx2 −u (z, y) dy 0 ≤ ≤ 2 L(s) qu (w, z) 0 Bx2 /2 0 L(s) qu (w, z)e2... Lemma 5 and (10), Bx2 −L(s)7/4 L(s) Bx2 /2 f (y)qBx2 −u (z, y) dy 0 Bx2 −L(s)7/4 L(s) Bx2 /2 0 L(s) 0 √ 2w sin... e L(s) πz L(s) L(s) ≤ Bx2 −L(s)7/4 ×e ≤ √ ≤ 0 sin C √2w e sin L(s) Ce f (y)qBx2 −u (z, y) dy dz du 0 Bx2 −1 √ − 2z... −1 πw L(s) L(s) 2L(s)/3 log L(s) √ L(s) πz L(s) sin × dz du 0 ≤ ×e f (y)qBx2 −u (z, y) dy 2L(s)/3 √ − 2z 2 L(s) qu (w, z) e L(s) dy..., using (12), Bx2 L(s) Bx2 −1 2 L(s) qu (w, z) 0 f (y)qBx2 −u (z, y) dy dz du 0 Bx2 L(s) ≤ Bx2... 9, we get N (r) L(s) Var(X (φ)|Fr ) ≤ e i=1 √ 2 2y 0 N (r) y φ L(s) 2 qBx2 (Xi (r), y) dy Bx2 +2 L(s) √ qu (Xi... Lemma 5 and (9), L(s) e 0 √ 2 2y y φ L(s) 2 √ Ce 2w qBx2 (w, y) dy ≤ sin L(s) √ ≤ Ce √ πw L(s) 2w e 2L... sin 0 L(s) √ e 2z πz L(s) πz L(s) 2 dz du L(s) √ πz L(s) πz L(s) e 2 2y qBx2 −u (z, y) dy dz du 0 min 1, (L(s) − z)2 Bx2...



Дата загрузки: 2017-02-23
Скачать документ
Скачать текст
0.2/5
... from Lemma 9 and Lemma 5 that N (r) L(s) f (y)qBx2 (Xi (r), y) dy E[X(f )|Fr ] = 0 i=1 = L(s) 2(1 + D) −π2 Bx2 /2L... get N (r) L(s) f (y)2 qBx2 (Xi (r), y) dy Var(X(f )|Fr ) ≤ 0 i=1 N (r) Bx2 L(s) +2 qu (Xi (r), z) 0 i=1 2 L(s) f (y)qBx2 −u (z, y) dy 0 dz... ≤ L(s)4 √ dz du C √2z e sin L(s) qu (w, z) 0 ≤ f (y)qBx2 −u (z, y) dy 0 0 Bx2 /2 ≤ 2 L(s) L(s) L(s) √ e 0 √ 2w e 2L(s) L(s)6 2z... Using Lemma 5 and (7), Bx2 −L(s)7/4 L(s) Bx2 /2 f (y)qBx2 −u (z, y) dy 0 Bx2 −L(s)7/4 L(s) Bx2 /2 0 L(s) 0 √ 2w sin... e L(s) πz L(s) L(s) ≤ Bx2 −L(s)7/4 ×e ≤ √ ≤ 0 sin C √2w e sin L(s) Ce f (y)qBx2 −u (z, y) dy dz du 0 Bx2 −1 √ − 2z... −1 πw L(s) L(s) 2L(s)/3 log L(s) √ L(s) πz L(s) sin × dz du 0 ≤ ×e f (y)qBx2 −u (z, y) dy 2L(s)/3 √ − 2z 2 L(s) qu (w, z) e L(s) dy...) Finally, using (9), Bx2 L(s) Bx2 −1 2 L(s) qu (w, z) 0 f (y)qBx2 −u (z, y) dy dz du 0 Bx2 L(s) ≤ Bx2... 9, we get N (r) L(s) Var(X (φ)|Fr ) ≤ e i=1 √ 2 2y 0 N (r) y φ L(s) 2 qBx2 (Xi (r), y) dy Bx2 +2 L(s) √ qu (Xi... Lemma 5 and (6), L(s) e 0 √ 2 2y y φ L(s) 2 √ Ce 2w qBx2 (w, y) dy ≤ sin L(s) √ ≤ Ce √ πw L(s) 2w e 2L... sin 0 L(s) √ e 2z πz L(s) πz L(s) 2 dz du L(s) √ πz L(s) πz L(s) e 2 2y qBx2 −u (z, y) dy dz du 0 min 1, (L(s) − z)2 Bx2...



Дата загрузки: 2017-02-23
Скачать документ
Скачать текст
0.14/5
...’expected payo¤s are: (1 (1 )( pc(x1 + ") + qbx2 ) + (p( )(pb(x1 + ") w + (1 1 + 1 + qcx2 ) + (pg( )pb... , (x1 pp0 ; x2 ) ;w ) 2 W: p p p + qbx2 ) + (p0 ( 0 1 + (1 ) ) + q 2 + (1 0 p p p0 p p p )(p0 bx1 0 qbx2 ) + (p0 ( 0 w1 + (1 )w ) + qw2... (1.4) are satis…ed. 0 = 0 = w0 = (p 0 (1 0 = w 1 +q 0 2 +r 0 ) )( pcx1 + qbx2 ) (p 0 w1 + q 0 w2 + r 0 w ) (1 )(pbx1 22 qcx2... ) (from (1.4)) (1 0 + +q 0 2 ( 0 x1 ) ( 0 x2 ) +r 0 ) ))( pcx1 + qbx2 ) ( pcx1 + qbx2 ) )(pb 0 x1 = w + ((1 = w+ ) 0 0 ) (1 ( 0 x1 ) (from (1.3)) )( pc... the incentive x2 (or w2 = (1 )(qbx2 w + c(1 ) pc) + (p x2 ). 1 + < 1. This is a contradiction...



Дата загрузки: 2017-02-23
Скачать документ
Скачать текст
0.13/5
КИНЕТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ГРАДИЕНТНО НЕОДНОРОДНЫХ СПЛАВОВ Bi-Sb В ПОПЕРЕЧНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ(МАГНЕТОТЕРМОЭДС) xx1 1 V2 0.8 1 0.6 C, T 1 V4 xx 33 Курганский государственный университет, г. Курган Россия E-mail: max_vib@mail.ru 0.2 B l 1 0.4 V1 2 В магнитотермоэлектрических явлениях аналогом поперечного эффекта Холла является поперечный эффект Нернста-Эттинсгаузена, описываемый линейным соотношением: E2  Q  B3 1T (1) где Е2– поперечнаясоставляющая напряженности электрического поля по отношению к градиенту температуры 1Т и индукции магнитного поля В3, Q– коэффициент Нернста-Эттинсгаузена. Если величина Q=Q(x1)меняется с изменением продольной координатыx1, то можно предположить, что подобно описанному в работе [1] изменению поля потенциала и тока гальваномагнитного эффекта, возникнет изменение потенциала магнитотермоэлектрического эффекта, приводящее к появлению вихревого электрического тока в объеме градиентно-неоднородного материала. На рис. 2 представлены полученные авторами настоящей публикации и ранее не публиковавшиеся результаты измерения одной из компонент коэффициента Нернста-ЭттинсгаузенаQ для различных температур в зависимости от состава сплава Bi100-C-SbC, гдеС– концентрация сурьмы в сплаве (ат%), из которого видно, что этот коэффициент зависит как от температуры, так и от состава сплава. Следовательно величина Q(x1)может меняться с координатойx1, как в следствие наличия градиента температуры, так и в следствие изменения состава вдоль этой координаты. Сформулируем исходные посылки для формирования математической модели расчета поля потенциала и тока в образце, имеющем в общем случае температурную неоднородность, оцениваемую градиентом температуры Т≠0 и неоднородность состава,оцениваемую градиентом концентрации сурьмы С≠0. Схема расположения такого Q231, мВ/Тл·К V2 aa Бочегов В.И.1,2, Грабов В.М.1,Куликов В.А.2, Парахин А.С.2 Российский государственный педагогический университет им. А.И. Герцена, Санкт Петербург Россия, b b 2 0 3 x2  0.2 0 4.5 9 13.5 18 22.5 C, ат% V3 Рис. 2 Экспериментальная зависимость коэффициента Нернста-Эттинсгаузена Q23,1 от концентрации сурьмы С в сплаве Bi100-C-SbC при температурах: Т=80 К – кривая 1; Т=200 К – кривая 2; Т=300 К – кривая 3. Рис. 1 Схема измерения термомагнитных свойств образца с продольной градиентной неоднородностью состава и температуры в поперечном магнитном поле. образца, вырезанного по осям симметрии кристалла, в Декартовых координатах (x1,x2,x3) представлена на рис. 1. С учетом наличия поперечных эффектов и при совпадении кристаллографических осей монокристаллического образца с осями координат тензоры проводимости σijи коэффициента термоэдсαklбудут иметь вид: 11 12 0 11 12 0  ij ( x1 , B)   21  22 0  kl ( x1 , B)   21  22 0 . (2) 0 0  33 На обобщенный закон проводимости  J i   ij  jV   jl lT 0  наложим требования закона непрерывности тока divJ=0, 2 0  33 (3) (4) где J–вектор плотности тока, Ji–его компоненты. Ограничимся решением двумерной задачи, считая 3V= 3T= 2T=0 и T= 1T 0. Проводимость будем считать постоянной в объеме образца, σ(x1,x2,x3)=const, а компоненты тензора термоэдс представим в виде линейной зависимости от координаты x1: 11   0  bx1 ; 12  (Q0  qx1 ) B , (5) где α0,  b,Q0 и q–некоторые константы, В– индукция магнитного поля. Далее учтем, что декартовы координаты совпадают с главными осями кристалла, а значит в соответствии с принципом Онзагера тензоры (2) являются антисимметричными, то есть:  21  12 ;  21  12 , (6) Учитывая сказанное и подставив выражения (5) и (6) в уравнения (3) и (4), получим уравнение в частных производных относительно термоэлектрического потенциала V вида:  2   2  (7)  11    V 2    22    V 2    b   11  q  B   12   T . x1  x2    Граничные условия формулируем так: 1) поперечная плотность тока на боковых границах образца отсутствует; 2) – интегральный продольный ток так же равен нулю, то есть: a 2 J 2  x1 , x2   a 2   0 ;  J1  x1 , x2  dx2  0 , (8) a 2 где a–ширина образца. Такая краевая задача дает нам следующее решениес точностью до константы интегрирования:  bx   qBx2  2Q  qBx2  V  T   1   0  x1   x1  0  12 x2   (9)   22  2  2  q   2 Подставим данное решение (9) в (3) и получим:   2 J1    11   12  22   x2   q  B  T .(10) J2(x1,x2,x3)=0; Из выражения (10) видим, что вектор плотности тока носит вихревой характер   2 rotJ    11   12  22  q  B  T  q  B  T 11  0 . (11) Теперь оценим разности потенциалов, снимаемые с разных пар зондов, и соответствующие им измеряемые продольные и поперечные коэффициенты термоэдс. Введем обозначения (см.рис. 1): V1=V(x1= l/2, x2=a/2);V2=V(x1=l/2, x2=a/2); 3 V3=V(x1= l/2, x2= a/2);V4=V(x1=l/2, x2= a/2),тогда разности потенциалов



Дата загрузки: 2017-01-16
Скачать документ
Скачать текст
0.1/5
... 281 306 34.5 2010-066B QBX2 USA 249 270 34.5 DAS...



Дата загрузки: 2017-02-23
Скачать документ
Скачать текст
0.17/5
... • Two configurations: • Space dart (QbX1, QbX2) • Propeller (Aeneas) • • 1500cc payload volume...



Дата загрузки: 2017-05-20
Скачать документ
Скачать текст
0.13/5
... experimental communications nanosatellites, QbX1 and QbX2, in late 2010. Almost all...



Дата загрузки: 2017-06-15
Скачать документ
Скачать текст
0.08/5
.../20/10 5 Minotaur-4 civ 3U n QBX2 12/08/10 5 Falcon-9 mil...



Дата загрузки: 2017-02-22
Скачать документ
Скачать текст
0.13/5
... QX1 QX2 QX3 SX1 QBX1 QBX2 QBX3 QBX4 QBX5 QBX6 SY1...



Дата загрузки: 2017-02-23
Скачать документ
Скачать текст
0.13/5
... the command input to the QBX2. Make sure the 2nd loop...